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Como y3. hemos dicho, la última ecuación obtenida es en 

 rigor la ecuación del problema, porque es una ecuación, en 

 diferenciales parciales, de la función desconocida cJí, tomadas 

 con relación á las variables independientes de cualquier pla- 

 no meridiano, ya que, en todos, esta relación diferencial ha 

 ■de ser la misma, por la simetría del movimiento con relación 

 ^1 eje de las x. 



Mas para resolver el problema relativo á los límites, como 



Figura 3S. 



luego veremos, conviene cambiar de variable, porque dicho 

 problema, es decir, el de obtener las constantes arbitrarias 

 de la integral general, es mucho más fácil, que en las coor- 

 denadas X, q, en coordenadas polares. 



Fijemos las ideas. 



Sea (fig. 35) x o q uno de los planos meridianos. 



En este plano, las coordenadas de un punto cualquiera M, 

 como hemos dicho varias veces, son x, q; de suerte que, si 

 integrásemos la última ecuación diferencial, obtendríamos 



