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cuyo coeficiente todavía habría de multiplicarse por la rela- 

 ción de los senos, que puede dar otro número aún mucho 

 más crecido. 



La resonancia perfecta no se alcanzará del modo mate- 

 mático que exige la anterior expresión, sino rarísimas veces, 

 y para comparar los valores de 6 y en las proximidades 

 de ella no es lícito, como se hace en la citada teoría, apo- 

 yarse en la expresión [11]. 



Y esto no puede hacerse, porque las expresiones de 6 y O 

 [11] y [lOJ obedecen a hipótesis distintas, toda vez que en 

 la primera, para su integración, se ha supuesto siempre 

 que = 0, y además que para í= O era 6 = 0, mientras 

 que en [10] o se anulará solo excepcionalmente, y para t = 

 el ángulo O no se anulará. 



Además, en la práctica, el suponer que las ondas terres- 

 tres hallan en cada caso al péndulo en reposo no puede 

 aceptarse, porque al iniciarse el sismograma ya está en mo- 

 vimiento, y las diversas ondas que sucesivamente vayan a 

 agitarle le encuentran seguramente fuera de su posición 

 normal ó bien en ella; pero animado de no despreciable ve- 

 locidad. 



A esto ha de agregarse que para hacer esa comparación 

 y deducir 6 se ha supuesto que ¡j.^ = 1 ; (s = 0) en la [8], y 

 esto de suponer que un péndulo sin amortiguador está por 

 éste solo hecho sin amortiguar del todo no es lícito admi- 

 tirlo, porque se opone á la realidad. 



En los péndulos sismográficos sin amortiguador obran 

 varias fuerzas retardatrices. Una de ellas es el rozamiauto 

 de sus ejes, considerable en los de gran peso; otra es el ro- 

 zamiento de las plumas inscriptoras en los de registro mecá- 

 nico, y otra, que es la que importa para nuestro objeto, 

 se halla en la resistencia que el aire opone á los movimien- 

 tos de los péndulos. 



Esta última resistencia, función de la velocidad, no es 

 despreciable en péndulos de grandes masas, cuya forma. 



