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muchas veces cilindrica y cúbica, no es precisamente la 

 más adecuada para disminuir aquella resistencia. 



Verdad es que la cuantía de las masas pendulares influi- 

 rá poderosamente para disminuir el decremento logaritmico 

 del amortiguamiento; pero de que este último sea pequeñí- 

 simo en los péndulos que no tengan amortiguador, a pasar 

 al límite y admitir que para ellos es nulo, hay el abismo que 

 todos conocemos, en el que muchas veces se cae para de- 

 ducir consecuencias completamente erróneas. 



En realidad, al discutirse si los péndulos han de estar o 

 no amortiguados, lo que se hace es discurrir sólo acerca del 

 grado de amortiguamiento más conveniente. 



Por estos motivos, de establecer comparaciones habrían 

 de hacerse entre los valores completos de 6 y O, cuya rela- 

 ción sería: 



■-^''iM'cos-!'t+N'sen-¡'t) + ^ ■ sen ] p{t -x') -^S\ 



e-^^HM cos-it 4- N senyt) 4- ^ ^ sen \p{t- x) + 6 ! 



en la que cabría discutir, haciendo hipótesis, acerca de los 

 valores de í y e', y, en su consecuencia, de p.^ y jji^2 y 



de y = V n- — e y y' = y n'^ — e' , dando á e' valores tan 



pequeños como se quiera; pero sin llegar nunca al s' = O, 

 que no existe en la práctica. 



Podrá entonces aceptarse o no, cuando e sea muy grande 

 y el valor del paréntesis al que multiplica sea conocido, que 

 aquella relación quede reducida a otra de más sencilla ex- 

 presión, cuya estructura diferirá de la establecida en la teo- 

 ría," y á la cual aún le faltaría, para ser aceptable, respon- 

 der al hecho de hallar las ondas de período Tp al péndulo 

 ya en movimiento. De todos modos se obtendría una ecua- 

 ción de carácter más general que la [11], que da, cuando 



