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En virtud de esto, las — ^ y — z" aparecerán en su ver- 

 dadera magnitud, en M'g y M'2", en el piano vertical y ten- 

 drán en M su proyección horizontal y las horizontales — x 

 y — /' aparecerán en su tamaño verdadero, la prinera sólo 

 en el plano horizontal en — X^M y la segunda, paralela a 

 ambos planos, en — Y^M y — Y^M' . 



Al girar M en torno de O, arrastrando consigo al origen 

 de los ejes coordenados P, y trasladándose estos últimos 

 paralelamente a sí mismos, siempre la x" estará contenida 

 en el plano de oscilación P/ P', en una de sus horizon- 

 tales, al paso que las 

 otras tres aceleracio- 

 nes y, por tanto, sus 

 fuerzas correspondien- 

 tes, se hallan conteni- 

 das en los planos ver- 

 ticales — Y^M parale- 

 los al 50 C, VB'C. 

 La componente 



— Y^ M' , al actuar 

 sobre el punto M' pue- 

 de suponerse descom- 

 puesta en dos: la una, 



— F/D, normal al pla- 

 no de oscilación, queda destruida por la resistencia del pén- 

 dulo, supuesto indeformable su ángulo C'O'D', como acon- 

 tece en muchos péndulos horizontales, para no introducir 

 demasiada complicación en los cálculos, y la otra, 



M'D' = ~ y" eos Y^M'D' =- y" cosí, 



-y CVS i 



Figura 3.^ 



contenida en el plano de oscilación. 



Análogamente las dos fuerzas debidas a las a.celeraciones 

 verticales M' Z' y M' g tendrán componentes Z' F,gH, nor- 

 males al plano de oscilación P^' P y otras M' F, M' H, con- 



