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tenidas en él, cuyos valores serán, puesto que pueden repre- 

 sentarse por las mismas magnitudes en la hipótesis de que 

 la masa sea la unidad, 



M'H = — g cosg M'P' = — ^sen / 

 y M'F = — z" eos Z' M' P' = —z" sen/. 



En definitiva hay, por lo tanto, que considerar estas cua- 

 tro fuerzas: — z" sen /, — y" eos /, — g sen z y — x", de 

 las cuales la última es una de las horizontales del plano 

 PyP' , y las otras tres, contenidas en el mismo plano verti- 

 cal de traza — Y^M, tienen siempre dirección normal a x", 

 es decir, paralela a la línea P^P,P^P de máxima pen- 

 diente del plano de oscilación. 



Si representamos en la figura 3."" el plano de oscilación y 

 por OP, su línea de máxima pendiente, que en los péndu 

 los horizontales desempeña el mismo papel que la vertical 

 en los verticales, sobre la masa M, obrarán la fuerza hori- 

 zontal — x" y tres de dirección paralela á OP, una de las 

 cuales, la MD, representa la figura. 



Las componentes tangenciales de esas dos fuerzas serán, 

 para un ángulo 6 del péndulo: 



AÍQ = — x"cos0 

 y MR ^ MD eos DMR = — /' eos / sen d, 



y como las otras dos que faltan siguen la misma dirección 

 que MD, podrán expresarse las cuatro por: 



— x" eos 6, — j" eos /sen 6, — z" sen /sen 9, 

 — ^sen /sen d. 



La aceleración tangencial del punto M será la resultante 

 de todas esas cuatro aceleraciones tangenciales, así es que 



16" = — g sen / sen 6 — x" eos d — y" eos / sen d — 

 — z" sen /sen 6, 



