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alguno las componentes vertical y EW, no se ha pensado 

 en que la primera de éstas, M' Z' , estaba exactamente en 

 el mismo caso que la gravedad M'g, cuya intervención se 

 admitía, y que la componente EW se hallaba en caso no 

 idéntico, pero sí análogo. 



Es verdad que en la posición normal o de reposo, OP^, 

 OP, del péndulo, cuando la masa M]^M\ de éste se halla en 

 PiP\como 6 = O, y, por lo tanto, sen 6 = 0, esas tres fuer- 

 zas, distintas de la que se pretendía registrarse, no tienen ac- 

 ción alguna en el movimiento pendular, y que teóricamente, 

 mientras no exista en el caso expuesto sobre la figura 2J' 

 la componente x" , el péndulo seguirá en reposo; pero en 

 este difícil caso, apenas saliera de esta posición matemática, 

 sin existir en lo sucesivo la componente x" , el péndulo se 

 movería obedeciendo a la ley que le impone la existencia 

 de las tres aceleraciones afectadas por sen 6 en la ecua- 

 ción [36], sin perjuicio de que esas aceleraciones se anulen 

 desde el punto de vista dinámico al pasar el péndulo por su 

 posición de reposo, como a !a gravedad también le sucede 

 en los péndulos verticales al pasar éstos momentáneamente 

 por la vertical. 



Además, apenas se inicia un terremoto, la práctica de- 

 muestra que el péndulo comieaza a oscilar, y lo general será 

 que al llegar a actuar sobre su eje las distintas ondas que 

 le agitan esa posición de reposo no exista, y, por lo tanto, 

 actuarán /' y g, dando un sismograma que aproximada- 

 mente se atribuía siempre a la acción exclusiva de x" y g, 

 aunque x" no existiera. 



Esa manera de plantear la ecuación fundamental de Sis- 

 mología para los péndulos horizontales ofrece, además, la 

 ventaja de permitir fácilmente la deducción de la que co- 

 rresponde a los verticales. 



Basta para ello suponer que el eje B' C (figura 2.^) va 

 girando en torno de B' sin salirse del plano VB' C\ aumen- 

 tando el ángulo / hasta valer 90°, en el cual caso el plano 



