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de oscilación O' P' y el péndulo han quedado verticales. 

 Esa hipótesis / = 90°, llevada a la [36] da la siguiente 

 ecuación, propia de los péndulos verticales que tienen orien 

 tado su eje de giro en sentido de la componente horizontal y" , 

 o sea normalmente a la x" que se quiere registre: 



O" -1- n- sen O -| eos d + sen 6 = 0, 



y en este caso particular, suponiendo además que no exis- 

 tiese la componente vertical, es cuando podría admitirse la 

 ecuación [1]. 



Con tener a la vista la figura 2.'' y suponer el aumento 

 de /y, por lo tanto, que se aproximad' C a su situación 

 horizontal, fácilmente se ve que las componentes M' H y 

 M'F van aumentando, mientras que de las dos componen- 

 tes de — Y', M' , o sean M' D' y — Y' D' , la primera va 

 disminuyendo y aumentando la segunda. 



Al llegar a ponerse vertical el plano de oscilación, en él 

 quedan contenidas ea toda su intensidad las M'Z' y M'g, 

 anulada la JYi' D' = — y" eos / y, por otra parte, la 



— Y\D ^= — y" sen / 



ha pasado a tomar todo el valor de — 3^" = — Y\W , 

 puesto que / == 90", quedando su acción destruida por la 

 reacción del eje. 



Cuando se quiere tratar el caso general de los péndulos 

 verticales, dejándoles oscilar, no según un solo plano verti- 

 cal, sino según los verticales, infinitos en número, que por 

 su punto de suspensión pasan, habrá que tomar en cuenta 

 esa componente F/D, ahora convertida en toda la — y" y 

 la masa del péndulo puede y debe considerarse sometida a 

 tres aceleraciones: la vertical, g, y las dos horizontales x" 



