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do, en virtud de lo expuesto, dos aceleraciones — x ' y — /', 

 contenidas en el plano horizontal de oscilación, y otras dos 

 verticales: — ^^y — z" . 



De estas dos últimas puede prescindirse al estudiar el 

 movimiento del péndulo en su plano de oscilación, por des- 

 truirse su efecto por la resistencia del brazo del péndulo y 

 actuar sólo sobre su eje, como normales que son a la tra- 

 yectoria de M, para tener sólo en cuenta las — x" y — y" 

 que actúan íntegramente sobre la masa pendular. 



La ecuación diferencial del movimiento será la general 

 de los péndulos inclinados cuando en ella se introduzca la 

 hipótesis / = 0, que queda reducida a: 



e" + -^ eos e -f -^ sen 9 = O, [39] 



/ / 



por resultar ahora la masa M sujeta sólo a los efectos de 

 las dos aceleraciones x" e y" . 



Si no se oponen a esta solución teórica dificultades mate- 

 riales, que sólo la experiencia puede poner de manifiesto, 

 desaparecerá la gran preocupación de los sismólogos de 

 emancipar la masa pendular de los efectos de la gravedad, 

 y su ciencia habrá dado un gran paso, porque fácilmente se 

 conocerán las dos componentes del movimiento sísmico y 

 el azimut del epicentro en cada observación sismológica. 



En efecto (figura 2.''), — X^M = x" ^ — F^AÍ, que ahora 

 sería — /', son las componentes de la proyección MA so- 

 bre el plano horizontal, tomada con signo contrario, y el 

 ángulo £ , que forma esa proyección con el eje de las x, 

 puede introducirse en la anterior ecuación, puesto que: 



y" = x" tange, 

 resultando la 



r' + ^^cose + -^tangesene = 0, [40] 



