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está fijo y las piezas unidas al terreno del amortiguador se 

 agitan con movimiento definido por la aceleración 



XmP- sen {pt + í), 



la velocidad: 



XmP eos {pt -\- ^), 



y recorriendo el espacio 



Xm sen (pí + o), 



si es que se admite la ley sinusoidal del movimiento terres- 

 tre y luego introducir la condición de que el eje oscile, obe- 

 deciendo a esa misma ley, porque de este modo se formaría 

 juicio más claro de los efectos de los amortiguadores. 



Las ecuaciones que primeramente se hubieran obtenido 

 para el movimiento del péndulo, seguramente no serían las 

 mismas que en la teoría que nos ocupa se toman como 

 punto de partida, y que son: 



— e- s^sen yt 



T 

 — e~^*{ — £ sen y¡f + T eos y¡f) 



r 



b" = — ^e-£í( — 2£y eos y/ + (£2 — y2) sen v/), 



que corresponden al verdadero movimiento amortiguado de 

 un péndulo en que para t = O es 6 = O, y cuya velocidad 

 inicial 6\ está llamada a desaparecer, porque la energía 



con que la masa comienza el movimiento, no ha de recibir 



