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M representa la masa que puede considerarse reunida en 

 el centro, y su valor es An^y.. 



Haciendo pasar por una recta cualquiera Odr, que sea un 

 radio prolongado, un plano que suponemos que coincide 

 con el de la figura, podemos en este plano, como hemos 

 hecho para las potenciales, obtener una línea cuyas ordena- 

 das representen la atracción y cuyas abscisas sean la distan- 

 cia del punto al centro. 



Precisando aún más: O T será el eje de las atracciones, Or 

 el eje de las distancias al centro, y la línea que buscamos, 

 deberá dar por sus ordenadas, por ejemplo d d', el valor de 

 la atracción para el punto d. 



Esta línea está ya perfectamente determinada: para el in- 

 terior de la esfera será a b, coincidiendo con el eje de las r; 

 sus ordenadas en cualquier punto c son nulas, y así debe ser, 

 puesto que la atracción interior hemos demostrado que es 

 también nula. 



En el exterior, la línea de la atracción será la rama de 

 curva A ' C, cuya ecuación, según el valor que hemos halla- 

 do para la atracción T, es 



T= M_ 



r 2 



ó bien 



Tr 3 —fM = constante. 



Esta relación entre T que es la ordenada, y r que es la absci- 

 sa, define una curva de marcha general análoga á la hipérbola. 



De una hipérbola puede deducirse, en efecto, elevando al 

 cuadrado las abscisas. 



Pero no hemos de detenernos en estos pormenores. 



Dicha curva DA' C tiene por asíntota el eje de las r, de 

 modo que T en el infinito llega descendiendo al valor cero. 



Como debe ser, puesto que en el infinito la atracción T se 

 anula. 



