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En el caso de la potencial (fig. 62), la línea representativa 

 de las potenciales C'B'A'C no presenta ninguna rotura ó 

 discontinuidad de primer orden. La potencial interior y la 

 exterior coinciden en los puntos A de la superficie y dan el 

 mismo valor A A' para dicho punto A. 



Verdad es que esta línea quebrada presenta una disconti- 

 nuidad, que podemos llamar de segundo orden, y que se re- 

 fiere á la derivada primera. 



Así en el punto A' presenta un ángulo y tiene dos tangen- 

 tes: la una, la recta A'B' que es tangente de sí misma, y la 

 otra, la tangente en A' á la rama A' C. 



Y esto nos hace ya prever que la curva de las atracciones 

 ha de presentar una discontinuidad por rotura, porque las 

 derivadas en el punto A' para la recta A'B' y para la cur- 

 va A ' C tienen valores distintos. La primera es cero, la se- 

 gunda es finita. 



Y esto vemos precisamente en la figura 63. 

 Tomemos dos puntos a,a' , infinitamente próximos al pun- 

 to A de la superficie esférica: uno a interior, y otro a exterior. 



Para el primero la ordenada es cero y la atracción nula, 

 como que salvo el valor/ la atracción es la derivada de la 

 recta A'B' en la figura 62. 



Para el punto A' la atracción es finita; esa' A' cuyo valor 

 numérico se obtiene, como se comprueba fácilmente, multi- 

 plicando la derivada en A de la figura 62 por /. 



En efecto, hemos visto ya que en la figura 62 



A A' = 4 7r¡j.p. 



Si queremos deducir la componente de la atracción para- 

 lela al radio, que en este caso es la atracción total, no ten- 

 dremos más que diferenciar con relación á p y multiplicar 

 por /, y así a' A ' en la figura 63 será 



a A' =f • 4tt{x, 



