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Como el cálculo es sumamente sencillo, antes de concluir 

 esta conferencia procuraremos resolver este tercer problema 

 de la discontinuidad del punto A. 



Sea A a b B(fig. 64) la esfera de que se trata, ó si se quie- 

 re, la sección de dicha esfera por el plano de la figura, que 

 es el del papel. 



Llamaremos, como antes, p al radio de dicha superficie 

 esférica. La consideramos cargada de materia ponderable, 



Figura 64. 



en que la carga, por unidad de superficie, ó sea la densidad, 

 la seguiremos representando por y- y nos proponemos hallar 

 directamente la atracción de la expresada superficie esférica 

 ponderable y homogénea sobre un punto cualquiera A de la 

 misma. 



La fuerza que deseamos calcular, en razón á la simetría 

 de la figura, coincidirá con el diámetro A B y su sentido, 

 puesto que se trata de fuerzas atractivas, será hacia el inte- 

 rior: de A hacia O. 



Pero esto importa poco para nuestro caso. 



Consideraremos lo mismo que en la figura 59 en esta 

 figura 64 dos planos a a', bb' perpendiculares al diámetro 

 A B y determinando una zona esférica infinitamente estre- 

 cha a a' b' b, en que todos los puntos estarán á la misma 



Rev. Acad. dk Ciencias. — XI. — Julio, Agosto y Septiembre, 1012. 3 



