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 ó bien 



tt r —t 



U= m 



rr 



Pero la longitud SN del imán por hipótesis es muy pe- 

 queña, en comparación con las distancias r, r' al punto que 

 se ha elegido, pues tomamos siempre puntos del campo 

 muy distantes del imán; y, puesto que en el triángulo SPN 

 se tiene 



r' — r<e, 



porque la diferencia de dos lados es menor que el tercero, 

 resulta que r y r' difieren en una cantidad muy pequeña, y 

 en el denominador podemos suponer que son iguales, por 

 ejemplo á r, ó á cualquier distancia del imán al punto P, con 

 lo cual resulta: 



r'-r 



U=m 



r ¿ 



Trazando en la figura 75, como antes dijimos, el arco NA 

 desde P como centro y con el radio r, este arco se confunde 

 sensiblemente con la perpendicular bajada desde N á la rec- 

 ta P S. 



Y se tiene 



r' — r = AS = SN eos ASN; 



y designando la longitud del imán elemental NS por s, y 



por el ángulo ASN, el valor de U podrá escribirse de 



este modo 



cosO 



U= mi 



T~ 



m s, es decir, el producto de la masa por la longitud del imán, 

 puede designarse por el nombre de momento del imán, y es 

 una constante que lo caracteriza. 



