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Y para este mismo punto, representando por x 1 ,y l ,z í 

 sus coordenadas, y por t el tiempo, habrá que considerar 

 las componentes de la fuerza de inercia, que sabemos que 

 tienen por expresión: 



d 2 x, d 2 y, d 2 z í 



— m í — T ^ L ,— m í , _ , — m 



dt* dt 2 dt 2 



Y esto mismo, repetido para los demás puntos del siste- 

 ma, muchos ó pocos, infinitos si es preciso, que ya el análi- 

 sis nos dará el medio de vencer esta dificultad, es decir, la 

 de ser infinito el número de puntos. 



En suma, hay que establecer el equilibrio de este sistema 

 de fuerzas 



v ,r ^ d 2 x^ d-y\ d 2 z i 



X lf Y u Z u — m l L , —m. — ¿ - L -, — m l , 



dt* dt 2 dt ¿ 



__ __ „ d 2 x 2 d 2 y 2 d 2 z 2 



X if Y,, Z 2 , - m 2 —f-, - m.i -— ff , — m 2 —f, 



dt 2 dt 2 dt 2 



v v 7 d 2 x n d 2 y n 3 2 z„ 



dt 2 dt 2 dt 2 



Que también, y agrupándolas dos á dos, puede decirse 

 que constituyen el siguiente sistema: 



d 2 x, . v \ ( d 2 y x „\ / d 2 z x , _ 



— m. + XA, \ — m 1 — ¿±- r Y x , \ — m 1 L -f Z x 



1 dt 2 7 V dfl ) \ dt 2 



d 2 x, . v \ ( d 2 y 2 \ / d 2 z<, 



J rff 2 \ " ¿f á 7 V " dt 2 



Debemos, pues, expresar el equilibrio del sistema de 

 fuerzas (1). Es decir, de las fuerzas dadas y de las llamadas 

 fuerzas de inercia, que algunos autores, por huir de la pala- 

 bra fuerza, que realmente parece que no es propia, llaman 

 vectores de la inercia. 



