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ria ponderable, dado que exista en el seno de unas y otras. 



La inercia eléctrica no es la inercia de la materia ponde- 

 rable, sino que depende de la inducción y de la auto-induc- 

 ción; ó en términos más concisos, las ecuaciones del movi- 

 miento de una masa ponderable, no pueden aplicarse al 

 movimiento de los electrones: el electrón tiene su dinámica 

 propia, de la cual deseamos tratar algún día. 



Por eso indicamos antes, que aun admitiendo el principio 

 de D'Alembert en su expresión general, para aplicarlo al éter, 

 á la electricidad y al magnetismo es preciso modificarlo. 



Así, pues, este tercer principio, como los dos anteriores, 

 dista mucho de ser un principio absoluto en la Física Mate- 

 mática. 



Y en resumen, la ecuación 



[(-S + 'h(-"2 +y ) ,7+ K' " Z H =C 



que, como dijimos al principio de esta conferencia, resulta 

 de aplicar estos tres principios: el de la hipótesis mecánica, 

 el de los trabajos virtuales y el de D'Alembert, ecuación de la 

 cual, convenientemente transformada, hemos de deducir las 

 ecuaciones de Lagrange, no tiene, en manera alguna, la gene- 

 ralidad absoluta, que por un momento habíamos admitido. 

 Tiene extraordinaria importancia, representa el esfuerzo 

 prodigioso de grandes matemáticos, se aplica á multitud de 

 problemas y aún pudiéramos decir á todos los fenómenos de 

 la materia ponderable en que ésta no adquiere velocidades 

 comparables á la velocidad de la luz y en que los enlaces, 

 digamos abreviadamente, que están expresados por igualda- 

 des, dejando aún aparte rozamientos y choques que son 

 otros problemas; mas no pueden aplicarse á los demás ca- 

 sos sin gran recelo, y contrastando los resultados con la ex- 

 periencia: á modo de ensayos provisionales de un procedi- 

 miento teórico. 



