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Esto visto, abordemos la transformación de las tres pri- 

 meras expresiones, y como en todas se ha de operar de la 

 misma manera, concretémonos á estudiar en detalle la que 



puede presentar mayores dificultades. Llamemos a 1 y cp a los 



valores de a y <p en un punto interior al volumen 1/que sirva 

 para definidos el operador V> y escribamos para todos los 

 puntos de la superficie 5 que limita V 



a = a l + da, <p = o l -f- dy. 



Se reconoce inmediatamente que, despreciando infinita- 

 mente pequeños de orden superior, 



, ,-,"* i ,. fs \dsav\ ,. f s \dsai'¿,\ . 



| V fl* I = lim — — = lim J — i-íü + 



v=o V f=o V 





El primero de los términos del segundo miembro, es por 



definición | V «i f i ! y como a t y cp t son constantes, será 

 nulo, en virtud de lo que acabamos de decir. La segunda 

 integral, puesto que cp x es constante y además escalar, de 

 suerte que sólo puede afectar el módulo del resultado total, 

 podemos escribirle en esta otra forma: 



— r — f 



., f s \dsda\ . r-? T^i \^i~* 



v=-o V 



Por último, la tercera integral, teniendo en cuenta que a, 

 es constante, que la integración no es otra cosa que una 

 suma y que el producto vector satisface á la ley de distribu- 



