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tramos por otro procedimiento distinto del que vamos á ex- 

 poner, en el primer curso de esta asignatura. 



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Para más claridad en la explicación modifiquemos, ante 

 todo, las anteriores notaciones. 



La ecuación general de la Mecánica, que es la ecua- 

 ción (1), la escribiremos de este modo: 



Sf [Y- m n -^ + x^ ox n + (- m ñ £2± + K fl ) 8 y n + 

 + (-m„^ + Zn )ten~]==o. (1') 



Hemos supuesto que el número de puntos del sistema 

 es N. 



Hemos representado un punto cualquiera y las magnitu- 

 des que á él se refieren por el subíndice general y variable n. 



De modo que como el número de puntos es TV, el subín- 

 dice n variará desde 1 hasta N, según la serie 1, 2, 3 ... TV. 



^ contendrá, por lo tanto, TV grupos análogos al grupo 

 general que se especifica en la fórmula. 



Por eso á dicho signo ^ le ponemos, como en las integra- 

 les definidas, un limite inferior 1, y un límite superior TV. 



Un punto cualquiera del sistema estará designado, como 

 hemos dicho, por el valor correspondiente de /z:su masa será 

 m n ; sus coordenadas serán x n , y n > z n ; la fuerza que sobre él 

 actúatendrá por componente X n , Y n , Z n ; y, por último, las 

 variaciones virtuales de sus coordenadas serán Sx„, r¡y n , 1z. n 



El número de las coordenadas, siendo TV el número de 

 puntos, será evidentemente 3 TV, y este será también el nú- 

 mero de las velocidades virtuales. 



Pero en el caso general, que vamos á consideiar, los pun- 

 tos no son libres, están sujetos á enlaces, y suponemos, 



