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gar á la ecuación de definición una nueva condición, que pue- 

 de ser el que la divergencia de b sea también cero, esto es, 



— >- . * 



a = rot b, 



= divl^ 



con estas dos ecuaciones, b queda completamente definida. 



Si se nos diere directamente b, en vez de a, dicho se está 

 que no podríamos someterle á la expresada condición; pero 

 en todos los casos en que tratemos de deducir una propie- 



dad del vector derivado a, podremos sustituir al b un nuevo 

 vector que satisfaga á la referida nueva ecuación* conser- 

 vando el mismo valor para su rotación. Que esto es en 

 todo caso posible, lo veremos claramente más adelante; y 

 admitiéndolo ahora como exacto, se deduce que en todos 



-y 



los casos en que nos interese directamente a podemos su- 

 poner b definido por el sistema transcrito. 



32. Represenación del vector por masas que actúan se- 

 gún la ley de Laplace.— Tomando la rotación de a y trans- 

 formando su segundo miembro, se obtiene, en virtud de la 



segunda condición á que hemos sometido b, 



rot a = rot 2 ¿> = — kb. 



Pero el primer miembro es un vector axial que podemos 



designar mediante 4 r. i, con lo cual la ecuación toma la 

 forma 



4 7c / = — A b , 



ecuación vectorial de idéntica forma á la escalar 

 4 7T p s= — A -o. 



