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paralela á BC, y así sucesivamente, y tendremos la magni- 

 tud de las potencias 1. a , 3. a , 5. a en OB, OD', OF' y 



las pares O, 2. a , 4. a , 6. a en Ou, OC, OE', OG' y 



para llevarlas á sus verdaderas posiciones bastará trazar ar- 

 cos hasta que encuentren á los respectivos radios. 



21. Es fácil ver que, aunque varíe 6, mientras permanez- 

 can las mismas las magnitudes Ou y OB en valor absoluto, 

 el de las distancias OC, OD', OE', etc., no sufrirá alte- 

 ración; por consiguiente, la construcción 

 se puede hacer aparte en un ángulo ar- 

 bitrario; servirá una sola figura para ha- 

 llar los módulos de las potencias de to- 

 das las cantidades de la misma magni- 

 tud, y se podrá aplicar el método á cual- 

 quier cantidad real. 



22. En las figuras 9. a y 10 el módu- 

 lo de OB es mayor que la unidad, pues- 

 to que el punto B está fuera de la circunferencia; cuanto más 

 lejos se halle de ésta, tanto más rápidamente crecerán los 



módulos OC, OD', OE' , aumentándose la divergencia 



del polígono potencial. Si el punto B (fig. 11) está sobre 

 la circunferencia del radio Ou, el triángulo OuB será isós- 

 celes, y todos los demás, OBC, OCD le serán iguales, 



por tener de dos en dos un lado común y ser semejantes; 



formándose así un polígono uBCDEFG , que podemos 



llamar regular aunque no sea cerrado, por tener, además de 

 las propiedades enumeradas (núm. 20), la de ser iguales sus 

 lados y tener sus vértices equidistantes del origen. 



Si el punto B está dentro de la circunferencia, el ángulo 

 O Bu (fig. 12) es mayor que OuB, la recta BC queda 

 dentro del triángulo O Bu, y la línea uBCD'E'F' con- 

 verge hacia el origen sin llegar nunca á él. 



23. Es de advertir que en el caso particular de la fig. 12, 

 de ser 6 un submúltiplo de rc, coincidirá en G un punto de 

 la espiral potencial con otro del zig-zag, un lado de aquélla 



