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virtuales. Pero este principio tiene también sus limitaciones. 

 Por ejemplo, no se aplica á los sistemas en que hay roza- 

 mientos; tiene que modificarse, por lo menos, cuando los en- 

 laces están expresados por desigualdades ó en general por 

 enlaces uni-laterales; por ejemplo, que un punto deba que- 

 dar sobre una superficie cuando las fuerzas le oprimen contra 

 ella, pero que pueda separarse en sentido contrario. 



Y decíamos: Esta palabra enlaces es tan vaga, tan ge- 

 neral, que la imaginación no puede tener la seguridad de 

 abarcar el número infinito de clases geométricas, ó analíticas, 

 ó físicas, que bajo la denominación general de enlaces pue- 

 dan comprenderse. 



Así como antes afirmábamos, que para aplicar á un fenó- 

 meno las ecuaciones de Lagrange, era preciso que la hi- 

 pótesis mecánica fuese legítima, ahora diremos que no será 

 legítima la aplicación de la fórmula (1) en el caso ó para el 

 fenómeno de que se trata, si el principio de las velocidades 

 virtuales no fuera aplicable. 



Y aquí acaba la segunda reserva que debemos hacer, y 

 empieza la tercera. 



Para obtener la ecuación (1) hemos aplicado el principio 

 de D'Alembert. Pero el principio de D'Alembert es un prin- 

 cipio de la Mecánica racional clásica; supone el empleo de 

 las fuerzas de inercia, y no es evidente, y hoy casi nos atre- 

 veríamos á decir que no es cierto, que la inercia en los sis- 

 temas eléctricos y magnéticos, inercia que, al fin y al cabo, 

 se traduce por fenómenos de inducción; no es evidente, re- 

 petimos, que la expresión de las fuerzas de inercia en la 

 electridad y en el magnetismo tenga la misma forma que la 

 de las masas ponderables en la Mecánica clásica. Esto no 

 puede aceptarse sino como aproximación en ciertos casos. 



En apoyo de lo que acabamos de decir, está toda la teoría 

 dinámica del electrón. 



Y tal es la tercera reserva que debíamos formular. 



Por último, haremos constar antes de pasar adelante, que 



