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de suerte que el módulo de a queda perfectamente determi- 

 nado por estas tres componentes; pero su argumento no lo 

 está, puesto que no interviniendo para nada los signos de 

 /, m, v el eje del tensor puede caer en cualquiera de los trie- 

 dros en que los planos coordenados dividen el espacio. 



Las otras tres funciones definen, por el contrario, el argu- 

 mento sin ambigüedad alguna, pues se deduce fácilmente, 

 multiplicando por /, \x y v cada una de ellas, que 



¡a : v 



1 



1 



1 



l yz 



Al contrario, el módulo no queda siempre definido por es- 

 tas magnitudes; pues, si bien se ve inmediatamente que 



@zx @xy 



l yz 



xy u yz Ll y 



a zx a 



= a, 



x y 



esta expresión es indeterminada cuando a coincide con 

 uno de los ejes coordenados, porque entonces 



a V z = a zx = a 



xy 



0. 



Son, pues, indispensables todas las magnitudes anterior- 

 mente consideradas para definir a unívocamente; pero todas 

 ellas no pueden ser independientes, puesto que bastan tres 

 condiciones para definir una recta. Y, en efecto, se reconoce 

 inmediatamente que entre dichas magnitudes existen las re- 

 laciones 



(a) a xx = azxüxy , a yy - 



l yz 



ü xy Cly z Üy Z O- Z X 



Uvv — . "ZZ 



Q Z x @xy 



y también 



Ú.xx Qyy = Q'xyt a yy & zz — O-" yzj ^zz üxx — Q ZX' 



