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En este producto, á diferencia de lo que ocurría en el caso 

 de un tensor único a, el conocimiento úe P y A implica el 



-y 



del vector p, puesto que el determinante A de las componen- 

 tes de A es diferente de cero. Llamando a el tensor cuyas 

 componentes son los menores del determinante en cuestión 

 divididos por A, se tendrá 



p = I a . P\ 



Considerando ahora las cuádricas correspondientes á los 

 ■« — *■ •« — ► 

 triple tensores Aya, poniendo para la primera r = py para 



la segunda / = P, se deduce inmediatamente 



(P 2 « 

 (P 2 <? 

 (p«<p 



(P 2 o 



2 dP x ' 



1 3 



(pv 



2 dP v 



J a_ 



2 3P : 



(P 2 c/ 



-™XX Px ~T~ A x y Py -f~ /lj, x /7 Z P x 



== "^XJ Px "I Ayy Py -\- Ay z P z = Py 

 = A y x P x + i4 ya! j5y + -i4« /7 Z = P. 



=: a xx Px ~T~ a xy Py ~T a zx *■ z == Px 

 = <x X y H x ~t~ a yy Py ~v a yz*z == P y 

 == a zx Px i a yz Py ~r a 2z "z == Pz 



relaciones que nos dicen que cada uno de los vecto- 



res P y p es paralelo á la normal en el punto de la cuádrica 

 correspondiente al otro, definido por el valor de este último 



•4- 



que le corresponde. Así el argumento P^ es el de la normal 



