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más sencillo, consiste en reducir el tensor asimétrico á la 

 superposición de un tensor asimétrico y un vector; el otro, 

 más directo, ha sido introducido por R. H. Weber, y estu- 

 dia el tensor directamente. Comenzando por el primer mé- 

 todo, de interpretación física más claro, escribamos las ante- 

 riores ecuaciones, en la siguiente forma: 



P x = ?xx Px + ~ (?*y + ?yx) Py -T — (?xz + ?zx )Pz 



+ ~y (?*y ~ p**) p y ~ ~y ^ zx ~ [ ' xz) Pz 



Py = — (?xy : ?yx)Px + ?yy Py + — (tyz H ?zy)Pz ~ 



1 / \ , 1 / 



2~ xy ~ P n ~2~ 9yz ~ P zy P z 



Pz = — ( ?zx + P xz) Px + — (?yz + ?zy) Py + P« P« + 



+ — (p zx — P xz ) P x — ( P yz — ?zy ) P y 



Los coeficientes de los tres primeros términos de estas 

 ecuaciones, cumplen ya con las condiciones de simetría ne- 

 cesarias para ser tenidos por las componentes de un triple 



tensor ordinario A, con lo cual, en virtud de lo demostrado 

 anteriormente, el conjunto de los tres primeros términos de 

 cada ecuación, definirán el vector 



Pi = \A p\. 



Si, pues, pasamos dichos términos al primer miembro, en 

 éste aparecerán las componentes de un nuevo vector 



P, = P '-P„ 



