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indispensable reconocer á qué nuevas magnitudes dan lugar 

 dichos cambios. Se comprende que aqui, como en el caso 

 de los vectores, será el operador V el elemento fundamental 

 en estas magnitudes. 

 Consideremos, en primer término, la acción de V/ sobre 



un triple tensor A. Aplicando la definición del operador, y 

 teniendo en cuenta su naturaleza vectorial, 



l„^| • .. J \ds*A\ 



I V A | = hm — ■ ■ . 



v=o r 



Es evidente que el resultado de esta operación es un vec- 

 tor, puesto que vector es el numerador del segundo miem- 

 bro; para obtener la componente según el eje de las x, ha- 



llemos el producto escalar por /, 



■^I^VI .. J i dsA I .. J A i ds 



i \\7 A\ = hm = hm , 



V=o V V^o V 



en virtud de la igualdad demostrada más arriba. 

 Tomemos para volumen un paralelepípedo, cuyas aristas 



sean paralelas á los ejes coordenados; la integral del nu- 



-« — >■ -4- — 

 merador se reduce á £ A i ds sobre las seis caras del pa- 

 ralelepípedo. Para mayor sencillez supondremos el origen 

 coincidiendo con uno de los vértices. En las caras perpen- 



diculares al eje x las únicas componentes de /' ds dife- 

 rentes de cero, serán las / ds\\ xx , cuyos valores, son: 



— ds x en jc = -4- ds x en x = dx; 



i -4- — V 'I 



para las perpendiculares al eje y, las / ds xy , y para las 



