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dos restantes, las || / ds \} zx , con los valores que se indican á 

 continuación : 



— ds y en y =■ -j- ds y en y = dy, 



— ds z en z=0 -\- ds z en z — dz, 



Según esto, formando el producto A \\ i ds\\ en las dos 

 primeras caras y sumando, se obtienen 



A xx ds x + (A xx + ^SL rfjc) rf Sx = S 



3x 3x 



Resultados análogos se deducen para los otros pares, de 

 suerte que en definitiva 



! ■«— »• I 3 4 3 4 3 4 



dX 3V dZ 



Siguiendo el mismo camino se deduciría para las otras 

 dos componentes las expresiones 



I — dAx y i dA yy dA ^ 



3x 3 y 3 z 



2A ZX , 3^ vz , dA z: 



| v TU^ + ^.+ 



3x 3^ 32 



Lo anteriormente dicho pone una vez más de manifiesto 

 cómo el operador V se comporta siempre como un vector, 

 puesto que la analogía formal con el producto vector-tensor, 

 es evidente. Este vector se le designa, generalmente, con el 



nombre de divergencia del tensor A, notándosele 



•*— *■ 

 div A, 



