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Así, pues, el vector (q V) P> que hemos ya encontrado 

 en la teoría de vectores, es un producto vector-tensor asi- 

 métrico, que puede expresarse en fnnción del producto vec- 

 tor-tensor simétrico \ q \ \J p \ y del producto vector 



- 1 I -Hl 



q. — I 7 P II mediante la fórmula general, en que 



A=\\\7pi y A = votp. 



46. Si tomamos para vector q un corrimiento dx infini- 

 tamente pequeño, de componentes dx, dy, dz, el vector Q 



se convertirá en dp, puesto que evidentemente 



dx dy dz 



d Pv =j£^dx.y-^- dy + ~ P -± dz, 



dX dy dz 



dp ,= ^dx + ^-dy+^-dz. 



dx dy ' dz 



Así las nueve derivadas que definen el tensor asimétrico 

 que estamos considerando, determinan el cambio experi- 



mentado por el vector p al pasar de un punto á otro infini 

 tamente próximos, y de aquí que Weber le dé el nombre de 



deformación del vector p, que notaremos 



Aef p. 

 Teniendo en cuenta la fórmula (b) del párrafo anterior, 



dp=\ Aef p ■ dr \ =||| V p II dr\-f \roip ■ dr\, 



