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de suerte que el cambio experimentado por p se descompone 



en dos partes: una definida por el tensor simétrico i p y 



la otra por rot p. En el caso particular de la deformación 



de un medio material!) V P II se llama deformación pura y 

 está determinada, como siempre, por sus componentes de 

 primera especie 



p - d P* p — d ll n . d P* 



ó dilataciones, y las de segunda 



2 \ dy dx ) \ dx 



L. í d P* i d Py 



'y dz 



ó deslizamientos. El vector rot p es la rotación del medio en 

 el punto considerado. 



Es útil dar á || V P un nombre y una notación. Dada su 

 significación en el caso sencillo anterior, el nombre más lógi- 

 co es el de deformación pura de p, de igual suerte que se 



—V I 



llama rotación el vector | .y P r, por generalización del mis- 

 mo caso sencillo que acabamos de citar: el tensor asimétrico 

 puede continuar recibiendo el nombre de deformación sim- 

 plemente. 



En cuanto á la notación, consideramos lo más acertado 

 adoptar para la deformación pura el símbolo 



def p 

 conservando el indicado en el párrafo anterior para la de- 



