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Claro es que, siendo característico del medio, puede en ge- 

 neral ser variable de un punto á otro, y además demuestra 

 la experiencia que en los medios anisótropos tiene valores 

 definidos por un triple tensor simétrico. Pero tanto en el 

 primero como en el segundo caso, la fórmula que hemos 



dado para cp no es exacta, de suerte que, implícitamente, 

 hemos supuesto la homogeneidad é isotropía absolutas del 

 medio, hipótesis que continuaremos admitiendo salvo adver 

 tencia en contrario. Por otra parte, la experimentación úni- 

 camente nos permite hallar la relación de los valores de K 

 para dos medios distintos, de suerte que podremos fijar ar- 

 bitrariamente su valor absoluto para un medio particular, y 

 según sea el adoptado, tendremos un sistema particular de 

 unidades de medidas. En adelante supondremos que en el 

 vacío K = 1, con lo cual, en definitiva, 



£ . i i?. 



B 



Si recordamos lo dicho en el capítulo III (párrafo 26), se 



deduce: primero, que E admite una función potencial o 

 tal que 



E = grad as , 

 y segundo, que entre p y E existe la relación 



(I) 4*p = div£, 



que es la primera ecuación fundamental del campo electro 

 magnético. 



Antes de pasar adelante insistamos un poco sobre la sig- 

 nificación física de las magnitudes que en ella figuran. Tres 

 distintas teorías se han formulado para ello: en la más an- 

 tigua se supone que p es la medida de una entidad física, 



