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dad total de electricidad perdida en el interior de este volu- 

 men será igual al fiujo del vector /' á través de dicha super- 

 ficie; esto es, 



J>'-j[ 7¿ 



Pero en virtud del teorema de Gauss 



á\vT dV, 



lueso 



Í U =X 



f^vT+lL.^v.o. 



de donde, teniendo en cuenta que esta igualdad es indepen- 

 diente del volumen á que se extiende la integración, 



div / — — 



dt 



que nos dice que para que se cumpla la condición div / = 

 es necesario que en todos los puntos del espacio o = const. 

 En todos los casos en que se trate de corrientes perma- 

 nentes, como en los experimentos de Biot y Savart, se cum- 

 ple esta circunstancia; pero en general p es variable en 

 cada punto del espacio, á pesar de lo cual se produce un 

 campo magnético idéntico al de las corrientes permanentes. 

 La acción sobre la aguja magnética de la corriente de carga 

 ó descarga de un condensador es un hecho conocido desde 

 muy antiguo, y, sin embargo, p no permanece constante. 

 Otro ejemplo importantísimo es el campo engendrado por 

 un conductor electrizado en movimiento, campo previsto por 

 Maxwell y determinado primeramente por Rowland; eviden- 



