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trico á través de C, debido al movimiento de e. Como aquí 

 sólo influye el movimiento relativo, podemos suponer que, 

 en vez de moverse e en el sentido de la flecha, lo hace C 

 en dirección opuesta, pasando á C. Para un corrimiento 

 igual á Vdt, la variación del fiujo será igual al que atraviesa 

 la superficie barrida por la línea C, suponiendo que e per- 

 manece estacionario. Su valor es 



sen a • 2r. r sen a • V. 



4-r 2 



Por otra parte, por razón de simetría, //será constante en 

 todos los puntos de C, de suerte que 



í; 



H di — H2r.r sena 

 Je 



de suerte que 



H = sen a 



4-cr 2 



y, por consiguiente, 



TÍ= — — ¡ v 7" 



Av.cr' 2 



fórmula que confirman todas las medidas experimentales. 



Si se compara este valor de H con la fórmula de Laplace, 

 se reconoce que una carga eléctrica en movimiento engen- 

 dra el mismo campo que un elemento de corriente para el 



cual i d V = e V. Esta consideración consiente eliminar el con- 

 cepto de densidad de corriente, reemplazándole por el de 

 cargas eléctricas en movimiento, sustitución que permite 

 introducir la teoría de los electrones en esta clase de fenó- 

 menos. Resulta, pues, que 



