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cación perfectamente definida en el interior del conductor 

 donde se desarrollan las corrientes inducidas; pero no po- 

 demos afirmar lo mismo cuando nos salimos de él, y dicho 

 se está que la aplicación del teorema en cuestión supone 

 implícitamente la existencia del vector en todo el espacio. 

 Si, pues, damos á la ley general de la inducción la forma (a), 

 formulamos una hipótesis: fuera de los cuerpos conductores 

 se produce también una fuerza electromotriz de inducción, 

 cuando el campo magnético varía. Pero esto no basta, sien- 

 do indispensable completar la hipótesis haciendo ver qué fe- 

 nómenos puede engendrar dicha fuerza en tales condiciones. 



Si se tiene en cuenta que la fuerza electromotriz pone en 

 movimiento las cargas eléctricas en el seno de los conduc- 

 tores, parece natural admitir que dicha magnitud es idén- 

 tica al campo eléctrico. De otra manera: un campo magné- 

 tico variable, engendra un campo eléctrico determinado por 

 la ecuación (a), campo que en los aisladores determina idén- 

 ticos fenómenos que los campos electrostáticos ordinarios, 

 mientras en los conductores producen la corriente eléctrica. 



La comprobación más inmediata de la hipótesis en cues- 

 tión es demostrar que un cuerpo electrizado, situado en un 

 campo magnético variable, sufre una acción que le pone en 



movimiento, igual en módulo y argumento al valor de E, 

 deducido de (a), que seria, aplicando un teorema conocido 

 del cálculo vectorial, 



-f — '' 



d\ 



cr 



Esta comprobación fué intentada primeramente por Lodge, 

 que obtuvo resultados positivos, siquiera fuesen meramente 

 cualitativos. Posteriormente, Cremieu hubo de intentar una 

 comprobación más perfecta, pero no logró denunciar acción 

 alguna, á pesar de que los métodos puestos en práctica pa- 

 recían irreprochables. Si se compara la fórmula anterior con 



