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conservación de la energía para los fenómenos electromag- 

 néticos: en tal supuesto, la suma de la potencia suministrada 

 por las fuerzas interiores á un sistema, de la rapidez de va- 

 riación de su energía y del flujo saliente de la misma á tra- 

 vés de la superficie que le limita, es nula. Ahora bien: cal- 

 culemos la potencia procedente de la fuerza ponderomo- 



triz F, para la región envuelta por una superficie s y que 

 contiene masas eléctricas de densidad p. Su valor será, lla- 

 mando T el trabajo 



dT 



dt 



Cr\ F v )d V= P?( E v )dV, 



puesto que el segundo término de F, por ser normal á r, en- 

 gendra un trabajo constantemente nulo. 



Si en lugar de o v sustituímos su valor deducido de III 



1 c rot H - — E 



4- V 

 se obtiene 



dT c 



c - C(jE'r¿tH)dV-— f( £— W 



dt 4- J 4- J \ dt f 



Hemos ya demostrado (§ 20) que 



div \ a b I = b rot a — a rot b , 

 igualdad que nos permite escribir la siguiente: 



ErotTf = — div | EÜ | + H rot E 

 y, por ende, en vez de la primera integral la suma 



— C ávf\E7Í\dV+— C{7írotE \\V. 



