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Además, en virtud del teorema de Gauss, podemos con 

 vertir la primera de estas integrales en una de superficie 



'- Cdw ~E~H dV= — C\e7Í\. ds, 



4- 



y la segunda, por la ecuación IV, se transforma según la si- 

 guiente igualdad: 



- Í7frotÉdV= —C ~hULdV, 



- J 4-J dt 



con lo cual, en definitiva, 



dt 4- J s dt J \ 8- 8-/ 



Figuran en esta ecuación tres términos, de los cuales el 

 primero es la potencia suministrada por las fuerzas interio- 

 res; la segunda, el flujo del vector — | E H á través de la 



4- 



superficie límite, y la tercera la variación por unidad de tiem- 



/ F- H- \ 

 po de la integral de la función I -^ -j- -^ I extendida á 



todo el campo. Si se compara esta ecuación con el enunciado 

 del principio de la conservación de la energía que hemos 

 dado hace un momento, nos vemos compelidos á suponer 

 que existe una cierta energía distribuida en el campo, cuya 

 densidad será 



VI W — + 



8- 8-' 



ó sea la suma de una parte correspondiente al campo eléc- 

 trico y otra al campo magnético. 



En segundo lugar, la fracción de esta energía enviada al 



