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po electromagnético limitado por la superficie de un cuerpo 

 absolutamente absorbente, un teorema demostrado en el ca- 

 pítulo anterior nos dice que 



I gradp dV= I ¡ p ds 



de suerte que sobre la referida superficie se ejerce una pre- 

 sión cuyo valor está representado por la segunda integral. 

 Esto es, un rayo de luz que cae sobre una superficie absor- 

 bente, ejerce una presión; esta presión ha sido demostrada 

 experimentalmente por Lebedev, Nichols y Hull. 



v u valor se deduce fácilmente de la expresión del produc- 



to i p d s j. Notemos que en una onda electromagnética E es 



perpendicular á //y á la dirección de propagación; además, 

 los valores medios de las energías eléctrica y magnética du- 

 rante un período, y por consiguiente, para cualquier fenóme- 

 no perceptible, son iguales 



E*dt= H 2 dt, 



Jo Jo 



y, además, en cualquier instante 



1 -+ 1 -^ 

 — E 2 + — — M 2 = const 

 i- 8- 



Si ademástomamos para dirección del eje x la del vector £, 



para el y la de H y para el z la de propagación, las ecuacio- 



•« — ► 

 nes que definen p, nos dicen que para cualquier tiempo 



apreciable 



T 



■ C T pxxdt=>-Y ^ Pyydt = 0, 



