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y además, en todo momento 



Pyz = Pzx = Pxy = 0, 



mientras que 



Pzz — & 2 -\- — H* W, 



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con lo cual el triple tensor p se reduce prácticamente al 

 tensor simple W; de suerte que 



| p ds\ = Wds eos (nz), 



siendo n la normal al elemento ds. Así, pues, la presión que 

 una onda luminosa ejerce sobre un elemento de pared, es 

 igual á la energía por unidad de volumen, multiplicada por 

 el coseno del ángulo de incidencia. Tal es la fórmula que la 

 experiencia confirma. 



Pero aceptar esta presión como un hecho experimental, y 

 negar la presencia de una cantidad de movimiento distri- 

 buida en el medio; esto es, aceptar el primer término de la 

 ecuación (b) y rechazar el segundo, es tanto como renunciar 

 al principio de la conservación de la cantidad de movimiento 

 ó sus equivalentes el de la igualdad de la acción y la reac- 

 ción, ó el del movimiento relativo. En efecto; supongamos, 

 con Poincaré, un manantial luminoso colocado en el foco de 

 un espejo parabólico, frente al cual colocamos un cuerpo 

 absorbente; imaginemos, además, que le encendemos en un 

 instante determinado. Inmediatamente después, el espejo su- 

 fre una acción de retroceso, mientras la onda avanza en el 

 sentido del eje, sin que esta acción encuentre compensación 

 alguna hasta el momento en que la onda encuentre al cuer- 

 po absorbente. A partir de aquel instante la compensación 

 existe; pero si apagamos después el foco luminoso, la acción 

 de retroceso se anula inmediatamente y la presión sobre el 



