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un rayo de A para que encuentre á B. Si el éter es arrastra- 

 do por el cuerpo, esta dirección coincide evidentemente con 

 la recta AB; pero si el éter permanece en reposo, mientras 

 la onda va de A á B, este último punto ha pasado á B , de 

 suerte que la dirección de la emisión será la definida por 



AB', cuyo ángulo con AB crecerá con — . 



c 



Es evidente que si la teoría que discutimos es perfecta, la 

 solución que encontremos aplicando ambos criterios ha de 

 ser la misma. Ahora bien; en contra de esta presunción, va- 

 mos á ver cómo cada uno de ellos conduce á un resultado 

 opuesto. Mientras el segundo exige que el éter permanezca 

 en reposo, el primero afirma que es arrastrado. 



Comencemos por el segundo criterio. Identifiquemos A 

 con el centro óptico del objetivo de un anteojo, y B con la 

 cruz filar del retículo. Para que un rayo luminoso que llega 

 á A pase por B es necesario que el eje óptico AB del an- 

 teojo forme un ángulo con la dirección AB' del rayo: tal es 

 el fenómeno clásico de la aberración de la luz. Luego, según 

 esto, el éter no participa del movimiento del cuerpo, según 

 habíamos anticipado. 



Tomemos ahora un rayo, que dividimos en dos mediante 

 cristal A (fig. 22). Ambos continuarán en direcciones perpen- 

 diculares hasta llegar á los espejos B y B lf equidistantes de A, 

 que los envían nuevamente en la misma dirección. Al llegar 

 á A cada uno de ellos se subdivide superponiéndose: consi- 

 deremos los dos que llevan la dirección A C. Estos rayos for- 

 marán un sistema de bandas de interferencia que recogere- 

 mos en la pantalla C. Hasta aquí hemos supuesto implícita- 

 mente el sistema reposo. Pongámosle ahora en movimiento 

 en la dirección A B con la velocidad v. Si el éter es arrastra- 

 do por el cuerpo, las velocidades, según AB y A B lf serán 

 iguales, y la posición de las franjas en C no cambiarán; 

 pero si el éter permanece en reposo, la velocidad de la luz 

 al ir de A á B será c — v, y al volver de B á A, c -f- 1\ de 



