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y = A l sen wt -f- A¡¡ sen 3 wt j- Z?, eos wt -j- 



+ Z? :; eos 3 wt -j- 



que también podremos escribir, según el teorema de Fresnel, 



y = Cj sen (wt + ?,) + C s sen (3 wt + © 8 ) + 



donde 



-"« — T 



-L 

 4 



r ¿ 4 r 2 



y sen nwtclt B n = — I ycosnwt dt 



Jo T J 



C 2 =A 2 +B 2 tgcp n =-^-. 



Si y es una f - e ■ m -ó una intensidad, el valor eficaz de 

 ella viene dado por la relación 



K 2 = — P y 2 dt. 

 T Jo 



Recordaremos, por último, que en este caso el factor de 

 potencia no es precisamente el coseno de un decalaje, sino 

 que, siendo E n ¡n los valores máximos de la / ■ e • m • é 

 intensidad de un harmónico, <h n el decalaje entre los vec- 

 tores que los representan, y K el factor de potencia 



£ E n L eos -l„ 



K = 



^-E'n^-ll 



aunque en los casos ordinarios, como ha demostrado Chau- 

 maí, este valor difiere poco de eos ¿ t . 



Recordadas estas propiedades de las corrientes monofá- 

 sicas, que evidentemente son aplicables á cada una de las 

 fases de un sistema trifásico, consideremos las propiedades 

 especiales de éste. 



Un sistema cualquiera de fuerzas electromotrices trifási- 

 cas producidas por un alternador puede ser expresado 

 siempre, según lo anteriormente demostrado, del modo si- 

 guiente: 



