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Consideremos ahora una de dichas secciones, realizadas 

 por la interposición de una pantalla, y sean: 



a el radio de la abertura libre del objetivo; 



r el radio del círculo de difusión; 



y la distancia de la pantalla al punto nodal de emergencia del 



objetivo; 

 (p la distancia de la imagen del punto luminoso al mismo punto 



nodal. 



La consideración del cono cortado por la pantalla condu- 

 ce en el acto á la relación siguiente : 



r^^SllzA (1) (*) 



Desde luego se ve que el valor de r depende del de o, ó 

 de la magnitud de la abertura del objetivo, de manera que, 

 en una misma posición de la pantalla, conforme esa abertura 

 va disminuyendo, decrece también el círculo de difusión, y 

 las imágenes de todos los puntos del espacio, cualquiera 

 que sea la distancia de éstos al anteojo, tienden, por esta 

 sola razón, á resultar mejor definidas ó con más claridad 

 perceptibles. Tal es precisamente una de las propiedades 

 del diafragma, bien conocida de los fotógrafos: aumentar la 

 profundidad del foco. Si nos fuera posible reducir la abertu- 

 ra á un agujero infinitamente pequeño, el cono emergente se 

 convertiría en una simple línea recta, en la cual el foco lle- 

 garía á quedar indeterminado del todo, y \di profundidad del 

 foco sería infinita. Entonces, cualquiera que fuese la distan- 

 cia de un objeto al observador, la imagen de ese objeto re- 

 sultaría siempre enfocada: en este principio sencillo se fun- 

 da, cabalmente, el procedimiento fotográfico sin objetivo. 



(*) La admirable Theorie der optischen Instrumente nach Abbe 

 del Dr. S. Czapski (Primera edición, Breslau, 1893) contiene un aná- 

 lisis más científico de los círculos de difusión, pero los resultados 

 numéricos de él coinciden casi con los deducidos de nuestra fórmula. 



