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Porque si estudiaron la teoría de las fuerzas, su composi- 

 ción, sus sistemas y, sobre todo, la teoría de los pares y de 

 sus ejes, es decir, la preciosa teoría de Poinsot, conocerán 

 de la teoría vectorial lo preciso para seguir sin dificultades 

 mis conferencias. 



Y sólo exceptúo de estos conocimientos elementales la 

 multiplicación de vectores, que es ya un simbolismo espe- 

 cial, que tiene su puesto en los métodos de Grassmann, de 

 que hacen frecuente uso algunos escritores modernos; por 

 ejemplo: en una Memoria muy interesante de Max Abraham, 

 titulada «Principios de la Dinámica del electrón», aparece 

 ésta entre otras notaciones y simbolismos, que explicare- 

 mos en ocasión oportuna. 



En rigor, dicho concepto del vector no es nuevo, se ha em- 

 pleado muchas veces, aunque con otros nombres, en la Me- 

 cánica clásica. 



Una fuerza es un vector, que se aplica á un punto deter- 

 minado. 



Una velocidad es un vector también. 



Lo es una aceleración, porque es una fuerza. 



El eje de un par es un vector, según las definiciones de 

 Poinsot; y más general que los anteriores, porque se puede 

 prescindir del punto de aplicación, como hace Grassmann, 

 en su teoría vectorial. 



En suma, como veremos bien pronto, un vector no es más 

 que un concepto abstracto; es una abstracción geométrica y 

 la generalización de muchos conceptos concretos. 



Por esto exige algunas explicaciones. 



Y empecemos explicando lo que se entiende por vector. 



Consideremos el espacio indefinido y tres ejes coordena- 

 dos trirrectangulares x, y, z (figura I."*). 



