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cual se convierte el sistema en un puente sencillo, cuyo equi- 

 librio buscamos mediante la derivación p' sobre la resisten- 

 cia de 10 ohmios R^; vuelta /n á su lugar, se suprimía la 

 desviación del galvanómetro actuando sobre la doble deri- 

 vación pp P2, hecha en la resistencia R. Basta repetir esta 

 operación un par de veces para lograr que el galvanómetro 

 permanezca en el cero, ya esté m en su lugar ó fuera de él. 

 Así hemos logrado apreciar con claridad la millonésima 

 de ohmio. 



Medida de la rigidez. — Para determinar la rigidez elegi- 

 mos el método de las oscilaciones. El hilo h (fig. 5.^), objeto 

 de este estudio, también de unos 50 centímetros de longitud, 

 se sujeta por su extremidad superior á una fuerte pinza de 

 latón, soldada á la tapa de un cilindro de dobles paredes, 

 que se fija á él por un tornillo de presión. De la extremidad 

 inferior del hilo pende el sistema oscilante, sujeto á él por 

 una pinza idéntica á la anterior. Este sistema está constituido 

 por una varilla cilindrica vertical, en cuyo extremo se fija por 

 una tuerca una lámina horizontal de hierro M, que posee 

 cuatro ejes verticales 1, 2, 3, 4, destinados á alojar las ma- 

 sas adicionales N^y N^; las rodajas de plomo P ejercen so- 

 bre el hilo una tracción equivalente á la media de las que 

 sufre en el aparato de la figura 1.^ El sistema lleva aún un 

 espejo cóncavo E de un metro de distancia focal. Una caja 

 de madera le envuelve para evitar las corrientes de airé, y 

 un termómetro de mercurio nos suministra la temperatura 

 del sistema. 



Llamando T' y T" los períodos de oscilación que co- 

 rresponden á las posiciones 1, 4 y 2, 3 de las masas N, 

 para las cuales el momento de inercia toma los valores 

 91ti y 91t^2> sabemos que el par de torción es 



C = 47C^, 



J"2 J"2 



