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Si la solución fuera única, el caso particular que estamos 

 considerando quedaría completamente resuelto: en efecto, el 

 problema físico no tiene más que una solución porque no 

 hay más que una resultante; el problema analítico tampoco 

 suponemos que tiene más que una, que 

 es f (x) = 2 eos x; luego evidentemente 

 el valor de R sería 



R=2Pcosx; 



y por lo tanto, en este caso particular la 

 resultante sería la diagonal del paralelo- 

 gramo, ó si se quiere, del rombo for- 

 mado sobre ambas fuerzas, puesto que 

 A A' (fíg. 7) se expresa de este modo 



AA' = 2AO = 2Pcosx; 



y sin embargo, la demostración no es 



todavía completa, puesto que la ecuación que sirve para 



determinar la admite otras soluciones, por lo pronto 



o (x) = 2cosa jc. 



Y no pasamos adelante porque el análisis del resto de la 

 demostración nos ocuparía más tiempo del que podemos dis- 

 poner. 



Partiendo de los tres casos particulares que antes señala- 

 mos, el caso general no ofrece dificultad de ningún género, 

 como puede verse en la mecánica de Mr. Poisson. 



Flaura 7. 



* 

 * * 



Cuando se estudia el mismo problema de la resultante de 

 dos fuerzas, no en un problema de estática, sino en un pro- 

 blema de dinámica, la demostración se funda, como puede 

 verse en todas las obras de mecánica, en un postulado sobre 

 la composición de movimientos. 



Si una fuerza constante actúa sobre un punto, su efectg 



