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Y como lo que hemos dicho para una masa m, pudiéramos 

 decir para cualquier número de masas exteriores á la super- 

 ficie G, tendremos este teorema: un sistema cualquiera de 

 masas que obedecen á la ley newtoniana tienen una poten- 

 cial V que satisface á la ecuación diferencial precedente. 



Es, por decirlo así, la ley del campo exterior á las masas, 

 y expresa una propiedad general de todas las potenciales 

 que están dentro de la ley de Newton, ya procedan de ma- 

 sas ponderables, ya de masas eléctricas. 



V es una integral de dicha ecuación diferencial. 



¿Es la integral general, ó una de las integrales particu- 

 lares? 



¿Expresa la ecuación diferencial de que se trata una pro- 

 piedad exclusiva de las acciones newtonianas, circunscri- 

 biéndose sólo á ellas, ó expresa propiedades mucho más 

 amplias? 



Por el pronto, no contestamos á estas preguntas; nos limi- 

 tamos á decir que sea cual fuere la distribución de las masas, 

 la potencial en cualquier punto exterior á las mismas es una 

 integral particular de la ecuación diferencial 



A V=o, 



y se comprende que en los problemas de las potenciales 

 newtonianas, y como caso particular en la electro estática, el 

 estudio de tal ecuación diferencial ha de ser importantísimo, 

 porque podrá servirnos para determinar V, y dada V en fun- 

 ción de X, y, z, conoceremos las tres componentes de la fuerza 

 posible ó real que corresponde á dicho punto, con sólo tomar 

 las derivadas de V con relación á x, y, z. 



Conocer la acción de un sistema sobre un punto es ya te- 

 ner mucho adelantado para establecer las condiciones de 

 equilibrio. 



Pero todo esto ya lo estudiaremos en otra ocasión; por 

 ahora nuestro objeto tan sólo es dar una idea, ó si se nos 



