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Si á esta proyección la representamos por F„, podremos 

 decir que el flujo á través de la superficie dS está represen- 

 tado por 



dS.Fn^ 



Si en vez de una superficie infinitamente pequeña de 

 S tenemos una superficie cerrada, repitiendo lo explicado 

 para un elemento, tendremos el flujo de fuerza á través de 

 toda la superficie, que será 



ds.Fn 

 ó bien 



í 



I ds . — eos a. 



Siendo a el ángulo que forma F con la normal n á super- 

 ficie dS. 



Tenemos, pues, definido en términos de la antigua teoría 

 el campo de una masa m, y, por lo tanto, de un número cual- 

 quiera de masas; la fuerza en un punto cualquiera i4, ó si se 

 quiere, el vector de este punto y el flujo á través de cualquier 

 superficie. 



Pero entiéndase que en la teoría clásica este campo, este 

 vector y este flujo son meras posibilidades, conceptos abs- 

 tractos, que para que se conviertan en conceptos reales, es 

 preciso que coloquemos en cada punto una masa igual á la 

 unidad. 



En las teorías modernas, como ya veremos y como ya he- 

 mos explicado otras veces, y aun veces repetidas, no hay 

 que hacer esto porque todo el espacio está relleno de éter, ó 

 de dieléctricos, ó de masas ponderables más ó menos con- 

 ductoras, y toda masa eléctrica engendra á su alrededor un 



