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el elemento n en un sentido y el elemento n' en sentido 

 contrario. 



Y lo que hemos dicho para el punto (e e') del cuerpo con- 

 ductor pudiéramos decir para todos los demás elementos 

 del mismo; por eso el problema del equilibrio eléctrico en la 

 antigua Electro-estática, es un problema de equilibrio de 

 electricidad en los conductores, porque las masas fijas ya 

 están por sí en equilibrio. 



Resulta del análisis anterior, que en el conductor A tendre- 

 mos masas eléctricas positivas y masas eléctricas negativas 

 separadas como n y n' en todo el espacio del cuerpo. 



Y el problema del equilibrio es éste: ¿cómo quedan distri- 

 buidas dichas masas eléctricas n, n' cuando el sistema llega 

 al equilibrio? 



En rigor, el problema del equilibrio no difiere en la Elec- 

 tro-estática de un problema de equilibrio ordinario en la 

 Mecánica clásica. 



Es preciso que en cada punto del conductor la fuerza sea 

 nula, porque si no lo es, sucederá lo que en el punto {e e'): 

 que se separarán las dos electricidades caminando por el 

 conductor en busca de su equilibrio, por decirlo así. 



Pero al hablar de la fuerza que ha de ser nula en cada 

 punto del conductor, es preciso definir esta fuerza y decir de 

 dónde procede. 



La fuerza en punto cualquiera / procederá del sistema 

 a, b, c, d y además de la acción que sobre el punto / ejercen 

 los fluidos puestos en libertad n, n' que vienen á agregar- 

 se, por decirlo de este modo, á los elementos eléctricos del 

 sistema fijo. 



Las fuerzas eléctricas obedecen, según demuestra la expe- 

 riencia, á la ley newtoniana de la relación inversa del 

 cuadrado de la distancia, y tendrán, como demostramos en 

 el curso anterior y como se demuestra inmediatamente, una 

 función de fuerzas y una potencial, que es la misma función 

 de fuerzas con signo contrario. 



