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Y aplicando la fórmula de Poisson, que habíamos visto 

 que podía deducirse de la fórmula de Oreen, dedujimos que 

 la densidad eléctrica en el interior del cuerpo debía ser nula, 

 ó de otro modo, que en el interior de dicho cuerpo no puede 

 existir electricidad libre, y llegábamos de este modo á la si- 

 guiente conclusión: Que en los cuerpos conductores, para el 

 equilibrio eléctrico, es preciso que la electricidad descom- 

 puesta se acumule y distribuya sobre la superficie del 

 cuerpo. 



A este punto llegábamos en la conferencia anterior, y este 

 problema ó los problemas análogos son los problemas ca- 

 pitales de la vieja Electroestática y los que dan lugar á gran- 

 des desarrollos matemáticos en que han ejercitado su inven- 

 tiva los grandes maestros, desde Dirichlet á Poincaré. 



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Y recordemos que los escrúpulos que nos asaltaron para 

 aplicar los principios de la Mecánica clásica á los problemas 

 de la electricidad, quedaban á salvo al llegar á este punto 

 por lo que se refiere á la Electroestática, porque el equili- 

 brio de fuerzas sólo depende del paralelogramo de las mis- 

 mas, principio fundamental, y de que se definan bien los en- 

 laces de los puntos. 



La naturaleza de los puntos á que se aplican las fuerzas, 

 importa poco; lo mismo da que sea una masa ponderable 

 infinitamente pequeña, que una carga eléctrica infinitamente 

 pequeña también, ó si se quiere, un punto geométrico abs- 

 tracto. 



Con tal que estos puntos sean invariables en su estructu- 

 ra infinitesimal, lo demás importa poco; á puntos geométri- 

 cos se pueden asemejar. 



Y por eso el problema de Electroestática, que como tipo 

 empezamos á estudiar en la conferencia precedente, al llegar 

 á este momento en que estamos, puede decirse que queda 



