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Esta distribución comprende precisamente una parte del 

 problema. 



El equilibrio de esta capa eléctrica se establece con facili- 

 dad suma. 



Sea a una partícula eléctrica de dicha capa. 



Sobre ella actuarán por una parte todas las partículas a , 



a", a" de la capa misma, según las rectas aa\ a a", 



aá" 



Estas fuerzas se calculan con gran facilidad; según la ley 

 de las atracciones y repulsiones eléctricas, basta multiplicar 

 las masas entre sí y dividirlas por el cuadrado de la distan- 

 cia, y en todo caso por un coeficiente constante, que depen- 

 derá de la unidad que se elija. 



Por otra parte, actuarán también sobre a todas las masas 

 exteriores A, B, D , según las rectas que unen estos pun- 

 tos al punto a. La expresión de estas fuerzas será análoga 

 á la de las anteriores. 



Ahora bien; para el equilibrio del punto a basta que la 

 resultante de todas estas fuerzas sea normal á la superficie, 

 y que actúe hacia lo exterior, según an, porque de este 

 modo ni podrá el punto a penetrar en el cuerpo, ni podrá 

 salir al espacio, porque el espacio es aislador, ni podrá 

 deslizarse sobre la superficie, porque la componente at será 

 nula. 



Y en rigor, esta es la condición que debemos expresar. 

 Para expresarla analíticamente, imaginemos (fig. 22) un 



punto a y una fuerza eléctrica a A actuando sobre dicho pun- 

 to, cuyas componentes serán aB, BC, CA. 



Y vamos á determinar la componente de aA sobre una 

 recta cualquiera s. 



Sabemos que si V es la potencial del sistema eléctrico en 

 el punto a, las componentes de la fuerza eléctrica a A serán 



dV dV dV 

 dx' dy' dz 



