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 se convertirá en 



? (x, y) /fe y) ^^ ^^ 



ó abreviadamente, representando por F el segundo factor, 

 que será evidentemente una función de x, y, x', y' 



potencial de a' en a = 'f (x, ;;) F{x, y, x', y ) dxdy. 



Como lo que hemos dicho del punto a' pudiéramos decir 

 de todos los demás puntos de la capa eléctrica, la potencial 

 total de toda esta capa sobre el punto a, será una integral 

 doble de superficie, que podrá expresarse de este modo: 



potencial de la capa eléctrica sobre ü = ( | z{x,y) F {x, y, x', y') dxdy. 



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"^Hr'-' 



Claro es que aquí se nos presenta un problema que no 

 puede pasarse por alto sin llamar sobre él la atención de 

 mis alumnos, y es el siguiente: 



El cálculo de la potencial para puntos de la capa a a" 



á distancia finita de a, no ofrece dificultad ninguna, porque la 

 potencial elemental tiene valores finitos, puesto que r no se 

 reduce á o en el denominador. 



Pero si consideramos (fíg. 21) un elemento de la capa 

 eléctrica b, infinitamente próximo á a, la distancia ab será 

 infinitamente .pequeña, y como entra en el denominador del 

 elemento de la potencial, este elemento será ó se presentará 

 como infinito. 



Nos encontraremos, pues, en uno de los casos de excep- 

 ción, que será preciso estudiar aparte, para ver si, á pesar de 

 todo, la integral tiene un valor finito y determinado 



Mas esta será cuestión que estudiaremos en otra conferencia. 



Tomamos, pues, la potencial de la capa eléctrica tal como 

 la hemos escrito en la fórmula anterior. 



