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Pero si penetrásemos en este campo, seria separarnos del 

 objeto principal de las conferencias de este curso. 



Agreguemos, no obstante, que al determinar la función 9 

 no basta con la condición que hemos establecido; es indis- 

 pensable que la cantidad de electricidad que contiene la capa 

 sea nula si el cuerpo conductor se encontraba en estado 

 neutro; de modo que tendremos 



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o {x,y) dixi =0. 



Y si ya existía cierta carga eléctrica A, la nueva condición 

 será 



CCj^r{x>y)d<. = A. 



Hemos planteado el problema en términos generales y un 

 tanto vagos, sólo con el objeto de indidar la naturaleza de 

 los problemas de que trata la Electroestática; y aunque por 

 este camino se puede llegar á las soluciones definitivas, esto 

 exigiría explicaciones y desarrollos, que no son de este mo- 

 mento. 



* 

 * * 



Dijimos que íbamos á dar una idea sucinta del problema 

 general de la Electroestática, pero que la Electroestática 

 clásica se ha modificado profundamente, haciendo intervenir 

 en el equilibrio el espacio ó el campo en que los cuerpos 

 conductores y las masas fijas se encuentran, por decirlo así, 

 sumergidos. 



Hasta aquí hemos supuesto que el espacio geométrico go- 

 zaba sólo de una propiedad física; á saber, que era un cuerpo 

 aislador que por él no podía circular la electricidad, y que 

 por lo tanto, cuando en un cuerpo conductor llegaba un ele- 

 mento eléctrico á la superficie, en el espacio encontraba una 

 resistencia infinita para continuar su camino. 



