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2.° Para cada punto de la capa eléctrica e, teníamos que 

 determinar, además, la potencial de las masas exteriores A, B. 



Pues ahora, á esos dos términos debemos agregar otro 

 tercero, que será la potencial para el punto que estamos con- 

 siderando en la capa e. de todas las masas eléctricas Q, que 

 será una integral triple, puesto que ha de extenderse á todo 

 el espacio del dieléctrico. 



La suma de estos tres términos deberá ser igual á cero, ó 

 más en general, á una constante, porque estos tres términos 

 expresarán la potencial de la capa e. 



Y en esta ecuación tendremos: bajo una integral, la fun- 

 ción desconocida de x, y, z, ó si se quiere, de x, y, que expre- 

 sa la densidad eléctrica de la capa e. 



Y bajo otra integral, la cantidad eléctrica Q desarrollada 

 en cada punto del campo eléctrico. 



Esto, respecto al equilibrio de dicha capa e. 

 En la última ecuación que hemos obtenido 



dx' dy^ dz^ K 



no conocemos V, que es la potencial, en el centro de cada 

 celdilla ; pero podemos expresar fácilmente su valor en fun- 

 ción de las otras incógnitas, porque en último análisis Vserá 

 la potencial de la capa e, de todas las masas Q, y de las 

 masas fijas A B relativa al punto o, y teóricamente esta 

 expresión es bien sencilla. 



Es decir, que en último análisis, no tendremos más que 

 dos funciones desconocidas, la densidad eléctrica, -^ {x, y) 

 para cada punto de e, y el valor de Q {x, y, z) para cada 

 punto del espacio del campo eléctrico. 



Si se tratara de un problema elemental de Álgebra, diria- 

 mos que era relativamente sencillo: dos ecuaciones con dos 

 incógnitas; pero tal como hemos planteado el problema, que 

 es la primera idea que ocurre, ni es elemental, ni es sencillo. 



