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remos los trabajos que han ido realizando maestres insignes. 



Pero estas primeras ideas, este intento de solución, dará 

 sentido y valor á otras soluciones más perfectas. 



Cuanto acabamos de exponer, tendrá asimismo sentido y 

 valor más adelante. 



Por ahora, contentémonos con estos primeros avances de 

 una empresa difícil y laboriosa. 



* 

 * * 



Y vamos á concluir esta conferencia con dos observacio- 

 nes y un ejemplo. 



Primera observación. En la teoría antes expuesta, hemos 

 admitido que q y q', es decir, las dos cantidades de electri- 

 cidad de nombre contrario, desarrolladas en dos celdillas 

 consecutivas, á lo largo de una línea de fuerza, eran des- 

 iguales. 



Si fueran iguales se destruirían, Q sería igual á a, y la 

 ecuación {d) se reduciría á la de Laplace 



= 



dx:^ dy^ dz^ 



Y continuando el estudio del problema en esta hipótesis 

 particular, vendríamos á parar á los métodos ordinarios que 

 se exponen para esta hipótesis, y á varios teoremas funda- 

 mentales que estudiaremos en otro curso. 



Segunda observación. Esta observación ya la hicimos an- 

 tes, pero no hay que olvidarla; se refiere á que en toda esta 

 teoría de la potencial, las distancias r de un elemento eléc- 

 trico cualquiera, al punto para el que se está calculando di- 

 cha potencial, dichas distancias r, repetimos, entran en el 

 denominador, y cuando se anulan, el elemento diferencial se 

 presenta bajo forma infinita; la integral cae ó parece caer en 



